Коэффициент контура электродинамических усилий

В электрических аппаратах и конструкциях их присоединительных проводников часто все проводники прямолинейны, и для каждой пары проводников можно выделить единую общую плоскость. При этом проводники могут располагаться под любым углом друг к другу. В таком случае (см. рис. 6.1, б) во всех точках проводника /2 вектор индукции перпендикулярен току 12, и в каждой такой точке справедливо равенство (6.6). Тогда общую силу, действующую на проводник /2, находящийся в магнитном поле проводника 1, можно выразить интегралом

который представим в виде

В уравнении (6.8) величина krX2 называется коэффициентом геометрии и определена как

Для многих типичных вариантов расположения проводников коэффициенты геометрии уже рассчитаны. Некоторый набор таких известных вариантов представлен таблицей в работе [4].

При оценке электродинамической стойкости очень часто встречаются задачи, в которых необходимо знание не общей равнодействующей силы, а удельной распределенной линейной нагрузки. В соответствии с формулой (6.6) такую механическую нагрузку можно представить как

Вопросы практики

Реальные проводники в рассмотренных выше законах были представлены бесконечно тонкими нитями. Это допущение на практике не всегда оправдано. В частности, при анализе электродинамической стойкости присоединительных шинопроводов приходится учитывать, что многополосные шины невозможно заменить приближенно проводами бесконечно малого сечения. Взаимодействие таких параллельных проводников было изучено Двайтом, который представил поправочные коэффициенты в виде системы кривых, учитывающих форму поперечного сечения. Если такой коэффициент формы известен, то расчетное идеализированное значение krl2 следует умножить на коэффициент формы.

 
Посмотреть оригинал
< Пред   СОДЕРЖАНИЕ   ОРИГИНАЛ     След >