Распределение энергии делении.

При делении одного ядра урана освобождается огромная энергия: -200 МэВ. Эту оценку выделяющейся энергии достаточно просто получить, если учесть, что энергия активации Еа мала по сравнению с Qf. В этом случае можно напрямую обратиться к результату, полученному для спонтанного деления ядер (?}, п. 10.1). Более того, для деления под действием нейтронов малых энергий справедливы все выводы, которые были сделаны относительно спонтанного деления (механизм процесса, р“- радиоактивность осколков, асимметрия деления, испускание мгновенных и запаздывающих нейтронов и у-квантов и др.).

Значительная часть энергии деления выделяется в виде кинетической энергии осколков. Данный вывод следует из того, что кулоновская энергия двух соприкасающихся осколков (за вычетом собственной кулоновской энергии каждого из них) приблизительно равна энергии деления. Под действием сил отталкивания кулоновская энергия переходит в их кинетическую энергию. Тогда из (13.2) следует, что

где RB = R + R2- сумма радиусов осколков. Так как R = /?0Л13 , при /?(»= 1,5 фм

Считая, что произошло деление ядра урана-235 иод действием нейтрона, причем заряды и массы осколков относятся как 2:3, имеем: Т~ 200 МэВ. Отметим, что мы использовали довольно грубую оценку для высоты барьера, поэтому результат оказался несколько завышен. Реальное распределение Qf между различными частицами при делении ядра 235U приведено в табл. 13.1.

Таблица 13.1

Распределен не энергии деления 23SU тепловыми нейтронами

Кинетическая энергия осколков Энергия вторичных нейтронов Энергия мгновенных у-квантов Энергия Р-частиц продуктов деления Энергия у-квантов продуктов деления Энергия антинейтрино продуктов деления

  • 166,2 ± 1,3 МэВ 4,8 ±0,1 МэВ
  • 8.0 ± 0,8 МэВ
  • 7.0 ± 0,3 МэВ 7,2 ± 1,1 МэВ 9,6 ± 0,5 МэВ

Всего

202,8 ± 0,4 МэВ

 
Посмотреть оригинал
< Пред   СОДЕРЖАНИЕ   ОРИГИНАЛ     След >