Алгоритмы расчета статического и динамического режимов.

Для

расчета статического режима можно использовать рассмотренный в параграфа 8.2 метод Ныотона-Рафсона, а также метод продолжения по ограниченному параметру, метод установления (или расчета статики через динамику) и др. [15].

При использовании метода продолжения по офаниченному параметру выбирается парамегр г е (rmjn, /*nWx)- Алгоритм (3) в этом случае принимает вид

где р = 0, 1, ... — индекс ньютоновских итераций; к = 0, 1, ... — номер очередного продолжения; r*+i = г* + Д г?*; u*+i — искомая переменная.

Значение u(%+i прогнозируется. В простейшем случае u<0)*+i= и*. В качестве продолжающего параметра г чаще всего используется напряжение источника питания схемы Е, при этом rmin = 0, rmax = Е и(0) = 0. Величина АЕ = Е/п (п = 3, 4, 5) в методах с одной итерацией либо варьируется из условия обеспечения сходимости отдельных продолжений в методе движущейся области сходимости.

Расчет переходных процессов в базисе узловых потенциалов выполняется по неявному алгоритму

620

с использованием моделей реактивных элементов вида (6).

Начальные условия щ определяются из расчета статического режима.

Алгоритм расчета частотных характеристик.

Узловые уравнения для частотных характеристик формируются но изложенной выше методике. Однако в этом случае:

=> при формировании вектора узловых токов используются компонентные уравнения реактивных ветвей в следующем виде:

где мнач, икон — потенциалы на концах реактивных ветвей;

=> при формировании матрицы узловых проводимостей принимают проводимости реактивных ветвей

постоянные источники напряжения Е закорачиваются, а постоянные источники тока /— размыкаются;

В результате получают узловое уравнение линейной схемы в частотной области

В отличие от (9) для временной области, которое в каждый момент времени нужно решать несколько раз до сходимости, уравнение (10) на каждой частоте ш нужно решать лишь один раз, поскольку схема линейная.

 
Посмотреть оригинал
< Пред   СОДЕРЖАНИЕ   ОРИГИНАЛ     След >